Что не пропускает магнитное поле

Что не пропускает магнитное поле

Как сделать так, чтобы два магнита, находящиеся рядом друг с другом, не чувствовали присутствие друг друга? Какой материал нужно разместить между ними, чтобы силовые линии магнитного поля от одного магнита не достигали бы второго магнита?

Этот вопрос не такой тривиальный, как может показаться на первый взгляд. Нам нужно по настоящему изолировать два магнита. То есть, чтобы эти два магнита можно было по разному поворачивать и по разному перемещать их относительно друг друга и тем не менее, чтобы каждый из этих магнитов вёл себя так, как будто бы другого магнита рядом нет. Поэтому всякие фокусы с размещением рядом третьего магнита или ферромагнетика, для создания какой-то особой конфигурации магнитных полей с компенсацией всех магнитных полей в какой-то одной отдельно взятой точке, принципиально не проходят.

Диамагнетик.

Иногда ошибочно думают, что таким изолятором магнитного поля может служить диамагнетик. Но это не верно. Диамагнетик действительно ослабляет магнитное поле. Но он ослабляет магнитное поле только в толще самого диамагнетика, внутри диамагнетика. Из-за этого многие ошибочно думают, что если один или оба магнита замуровать в куске диамагнетика, то, якобы, их притяжение или их отталкивание ослабеет.

Но это не является решением проблемы. Во-первых, силовые линии одного магнита всё равно будут достигать другого магнита, то есть магнитное поле только уменьшается в толще диамагнетика, но не исчезает совсем. Во-вторых, если магниты замурованы в толще диамагнетика, то мы не можем их двигать и поворачивать относительно друг друга.

А если сделать из диамагнетика просто плоский экран, то этот экран будет пропускать сквозь себя магнитное поле. Причем, за этим экраном магнитное поле будет точно такое же, как если бы этого диамагнитного экрана не было бы вообще.

Это говорит о том, что даже замурованные в диамагнетик магниты не испытают на себе ослабления магнитного поля друг друга. В самом деле, ведь там, где находится замурованный магнит, прямо в объеме этого магнита диамагнетик попросту отсутствует. А раз там, где находится замурованный магнит, отсутствует диамагнетик, то значит, оба замурованных магнита на самом деле взаимодействуют друг с другом точно также, как если бы они не были замурованы в диамагнетике. Диамагнетик вокруг этих магнитов также бесполезен, как и плоский диамагнитный экран между магнитами.

Идеальный диамагнетик

Нам нужен такой материал, который бы, вообще, не пропускал через себя силовые линии магнитного поля. Нужно чтобы силовые линии магнитного поля выталкивались из такого материала. Если силовые линии магнитного поля проходят через материал, то, за экраном из такого материала, они полностью восстанавливают всю свою силу. Это следует из закона сохранения магнитного потока.

В диамагнетике ослабление внешнего магнитного поля происходит за счет наведенного внутреннего магнитного поля. Это наведенное магнитное поле создают круговые токи электронов внутри атомов. При включении внешнего магнитного поля, электроны в атомах должны начать двигаться вокруг силовых линий внешнего магнитного поля. Это наведенное круговое движение электронов в атомах и создает дополнительное магнитное поле, которое всегда направлено против внешнего магнитного поля. Поэтому суммарное магнитное поле в толще диамагнетика становится меньше, чем снаружи.

Но полной компенсации внешнего поля за счет наведенного внутреннего поля не происходит. Не хватает силы кругового тока в атомах диамагнетика, чтобы создать точно такое же магнитное поле, как внешнее магнитное поле. Поэтому в толще диамагнетика остаются силовые линии внешнего магнитного поля. Внешнее магнитное поле, как бы, "пробивает" материал диамагнетика насквозь.

Единственный материал, который выталкивает из себя силовые линии магнитного поля, это сверхпроводник. В сверхпроводнике внешнее магнитное поле наводит такие круговые токи вокруг силовых линий внешнего поля, которые создают противоположно направленное магнитное поле в точности равное внешнему магнитному полю. В этом смысле сверхпроводник является идеальным диамагнетиком.

На поверхности сверхпроводника вектор напряженности магнитного поля всегда направлен вдоль этой поверхности по касательной к поверхности сверхпроводящего тела. На поверхности сверхпроводника вектор магнитного поля не имеет составляющую, направленную перпендикулярно поверхности сверхпроводника. Поэтому силовые линии магнитного поля всегда огибают сверхпроводящее тело любой формы.

Огибание сверхпроводника линиями магнитного поля

Но это совсем не означает, что если между двумя магнитами поставить сверхпроводящий экран, то он решит поставленную задачу. Дело в том, что силовые линии магнитного поля магнита пойдут к другому магниту в обход экрана из сверхпроводника. Поэтому от плоского сверхпроводящего экрана будет только ослабление влияния магнитов друг на друга.

Это ослабление взаимодействия двух магнитов будет зависеть от того, на сколько увеличилась длина силовой линии, которая соединяет два магнита друг с другом. Чем больше длины соединяющих силовых линий, тем меньше взаимодействие двух магнитов друг с другом.

Это точно такой же эффект, как если увеличивать расстояние между магнитами без всякого сверхпроводящего экрана. Если увеличивать расстояние между магнитами, то длины силовых линий магнитного поля тоже увеличиваются.

Значит, для увеличения длин силовых линий, которые соединяют два магнита в обход сверхпроводящего экрана, нужно увеличивать размеры этого плоского экрана и по длине и по ширине. Это приведет к увеличению длин обходящих силовых линий. И чем больше размеры плоского экрана по сравнению с рассстоянием между магнитами, тем взаимодействие между магнитами становится меньше.

Взаимодействие между магнитами полностью исчезает только тогда, когда оба размера плоского сверхпроводящего экрана становятся бесконечными. Это аналог той ситуации, когда магниты развели на бесконечно большое расстояние, и поэтому длина соединяющих их силовых линий магнитного поля стала бесконечной.

Теоретически, это, конечно, полностью решает поставленную задачу. Но на практике мы не можем сделать сверхпроводящий плоский экран бесконечных размеров. Хотелось бы иметь такое решение, которое можно осуществить на практике в лаборатории или на производстве. (Про бытовые условия речи уже не идет, так как в быту невозможно сделать сверхпроводник.)

Читайте также:  Как открыть блокнот в браузере

Разделение пространства сверхпроводником

По другому, плоский экран бесконечно больших размеров можно интерпретировать как разделитель всего трехмерного пространства на две части, которые не соединены друг с другом. Но пространство на две части может разделить не только плоский экран бесконечных размеров. Любая замкнутая поверхность делит пространство тоже на две части, на объем внутри замкнутой поверхности и объем вне замкнутой поверхности. Например, любая сфера делит пространство на две части: шар внутри сферы и всё, что снаружи.

Поэтому сверхпроводящая сфера является идеальным изолятором магнитного поля. Если поместить магнит в такую сверхпроводящую сферу, то никогда никакими приборами не удается обнаружить, есть ли внутри этой сферы магнит или его там нет.

И, наоборот, если Вас поместить внутрь такой сферы, то на Вас не будут действовать внешние магнитные поля. Например, магнитное поле Земли невозможно будет обнаружить внутри такой сверхпроводящей сферы никакими приборами. Внутри такой сверхпроводящей сферы можно будет обнаружить только магнитное поле от тех магнитов, которые будут находиться тоже внутри этой сферы.

Таким образом, чтобы два магнита не взаимодействовали друг с другом надо один из этих магнитов поместить во внутрь сверхпроводящей сферы, а второй оставить снаружи. Тогда магнитное поле первого магнита будет полностью сконцентрировано внутри сферы и не выйдет за пределы этой сферы. Поэтому второй магнит не почувствует привутствие первого. Точно также магнитное поле второго магнита не сможет залезть во внутрь сверхпроводящей сферы. И поэтому первый магнит не почувствует близкое присутствие второго магнита.

Наконец, оба магнита мы можем как угодно поворачивать и перемещать друг относительно друга. Правда первый магнит ограничен в своих перемещениях радиусом сверхпроводящей сферы. Но это только так кажется. На самом деле взаимодействие двух магнитов зависит только лишь от их относительного расположения и их поворотов вокруг центра тяжести соответствующего магнита. Поэтому достаточно разместить центр тяжести первого магнита в центре сферы и туда же в центр сферы поместить начало координат. Все возможные варианты расположения магнитов будут определяться только всеми возможными вариантами расположения второго магнита относительно первого магнита и их углами поворотов вокруг их центров масс.

Разумеется вместо сферы можно взять любую другую форму поверхности, например, эллипсоид или поверхность в виде коробки и т.п. Лишь бы она делила пространство на две части. То есть в этой поверхности не должно быть дырочки, через которую может пролезть силовая линия, которая соединит внутренний и внешний магниты.

Продолжение. См. № 2, 4, 6, 8, 10, 12, 16, 18, 20/05

12. Сверхпроводники

1. Что такое сверхпроводник?

Я уже отмечал ранее, что даже в беседах между собой, говоря о своей профессии, физики редко прибегают к преувеличениям и избытку чувств. Поэтому, когда для названия вещества они используют приставку типа «супер», это вещество должно быть воистину экстраординарным. Сначала я опишу само явление, а затем поясню, почему оно экстраординарно. Возьмём проволоку, сделанную из свинца, сопротивление которой при комнатной температуре (около 290 К) равно 1 Ом, и будем измерять электрическое сопротивление при разных температурах, постепенно охлаждая проволоку. Результат показан на рис. 12-1. Сопротивление плавно уменьшается с уменьшением температуры. Однако при температуре около 7 К оно резко падает, в 10 20 раз по сравнению со значением при комнатной температуре, и остаётся неизменным при дальнейшем охлаждении. Взглянем на это явление с другой стороны: проволока начинает теперь проводить электрический ток по крайней мере в 10 20 раз лучше, чем перед этим. На самом деле мы можем только установить верхний предел этого числа, что связано с ограниченной чувствительностью измерительных приборов. Насколько мы знаем, проволока в таком состоянии должна быть идеальным проводником, а это означает, что ток может проходить по ней при нулевом приложенном напряжении.

Рис. 12-1. Сверхпроводимость свинцовой проволоки. Заметьте, что мы используем логарифмические, а не линейные шкалы. Это удобный способ показать изменение величин в очень большом интервале значений. Температура изменяется на несколько сотен единиц, а сопротивление – в 10 20 раз. Сопротивление скачком уменьшается до нуля при характерной (критической) температуре, равной примерно 7 К

Если теперь начать нагревать эту проволоку, обнаружится, что её сопротивление скачком возвращается к исходному значению при той же температуре, при которой оно исчезло при охлаждении. Назовём её температурой сверхпроводящего перехода и обозначим Тк. Когда проволока нагрета до более высокой температуры и является несверхпроводящей, говорят, что вещество находится в нормальном состоянии. Переход из одного состояния в другое очень резкий: достаточно изменить температуру менее чем на тысячную долю градуса, чтобы вызвать переход.

Посмотрим теперь, чем сверхпроводимость столь необычна. Во-первых, происходит невероятно большое изменение электрического сопротивления, во-вторых, поражает резкость перехода (очень узкий температурный интервал, в котором происходит скачок). В гл. 9 шла речь о том, как возникает электрическое сопротивление. Здесь замешаны взаимодействия между электронами проводимости, фононами и атомами примесей, сложная игра огромного числа частиц (более 1020 одних электронов, не говоря уже о других). Вся эта какофония резко и полностью прекращается всего лишь при охлаждении проволоки на одну тысячную градуса ниже температуры перехода. Очевидно, что-то происходит, что влияет на взаимодействие этих частиц и драматически изменяет их поведение. Проведём аналогию: стоя в школьном коридоре, я слышу гул голосов из класса, который вдруг прекращается в тот момент, когда звенит звонок. Небольшое исследование убеждает меня, что причиной наступившей тишины является приход учителя. Таким образом, наша задача состоит в том, чтобы выяснить, что играет роль учителя в случае сверхпроводимости.

Мы привыкли к тому, что малые изменения температуры приводят к малым изменениям свойств вещества. Примером может служить тепловое расширение твёрдых тел. Отсюда следует, что фундаментальная атомная и электронная структура вещества также слабо меняется. В случае сверхпроводимости ситуация совершенно иная. Внезапное исчезновение электрического сопротивления означает, что в сверхпроводящем состоянии возникает какое-то новое свойство, отсутствующее в нормальном состоянии. Такая ситуация является примером фазового перехода. Другими примерами таких переходов являются спонтанное намагничивание ферромагнетиков и плавление твёрдых тел. Все они характеризуются внезапным изменением коллективного поведения всех участвующих в переходе частиц вещества: электронов проводимости в сверхпроводнике, магнитных моментов электронов в ферромагнетике, атомов в твёрдом теле в процессе плавления. Из-за большого числа участвующих частиц и сложных взаимодействий между ними детальное объяснение происходящего – невероятно трудная задача. До сих пор наиболее удачной была попытка объяснения сверхпроводимости, и мы расскажем о ней чуть ниже.

Читайте также:  Роутер dir 300 обновить прошивку

Возможно, кого-то удивит тот факт, что сверхпроводимость – совсем не редкое явление. Помимо свинца, имеются двадцать семь природных элементов, которые могут становиться сверхпроводящими. У каждого из них своя характерная температура фазового перехода. Кроме того, созданы сотни сплавов и соединений, в которых также наблюдается сверхпроводимость. Поэтому сверхпроводимость – значительно более распространённое явление, чем ферромагнетизм, присущий всего лишь нескольким веществам.

В табл. 12-1 приведены температуры перехода в сверхпроводящее состояние нескольких веществ, отобранных так, чтобы показать, во-первых, разнообразие веществ, которые могут переходить в сверхпроводящее состояние, а во-вторых, большой разброс температур перехода. Две крайние температуры в таблице различаются почти в 8000 раз. Кстати, хотелось бы заметить, что в физике при сравнении температур значительно полезнее и информативнее рассматривать их отношение, а не их разность. Это связано с тем, что в статистической физике, лежащей в основе понятия температуры, отношение энергий квантовых уровней к тепловой энергии (которая, по существу, и есть температура) более существенно, чем сама температура. Выраженное в процентах, это отношение одинаково, если переходить от десяти градусов к ста градусам или от ста к тысяче.

Таблица 12-1. Температура перехода, К, в сверхпроводящее состояние некоторых веществ

Вольфрам. 0,012
Олово. 3,7
Свинец. 7,2
Сплав ниобия и титана. 11,0
Соединение ниобия и олова. 18,0
Соединение иттрия, бария, меди и кислорода. 90

Вопрос. Сверхпроводимость встречается намного чаще, чем ферромагнетизм. Почему же тогда мы видим вокруг столько применений ферромагнетиков и совсем не видим применений сверхпроводников?

Ответ. Есть много веществ, являющихся ферромагнитными при обычных (комнатных) температурах – около 300 К. К сожалению, при таких же температурах сверхпроводников не обнаружено. Всякое использование сверхпроводников сопряжено с охлаждением до температуры жидкого воздуха (90 К) или жидкого гелия (4 К), что требует использования специального оборудования, а это исключает использование сверхпроводников с такой же простотой, как ферромагнетиков. Продолжаются поиски веществ, которые становятся сверхпроводящими при комнатных температурах. Пока что эти поиски оказались безуспешными.

2. Другие свойства сверхпроводников

Исчезновение электрического сопротивления – самое примечательное свойство, отличающее сверхпроводник от нормального металла (в этой главе слово нормальный означает несверхпроводящий.) Так, свинец – нормальный при температуре выше 7,2 К и сверхпроводящий при более низкой.

Представим теперь, что у нас есть свинцовая проволока, охлаждённая до температуры около 4 К (т.е. –269 °С). Такую температуру можно получить, используя для охлаждения жидкий гелий. Так как проволока находится в сверхпроводящем состоянии, то по ней может идти ток без всякого приложенного напряжения. Можно ли что-то сделать с этой проволокой, чтобы разрушить сверхпроводящее состояние? Потряхивание или освещение проволоки ни к чему не приводит. Однако, если вспомнить, что электрический ток переносится электронами и что магнитное поле влияет на их движение, можно попробовать подействовать на проволоку магнитным полем. Сначала ничего не происходит, ток продолжает течь. Но когда индукция окружающего поля достигает некоторого критического значения, ток в проволоке внезапно падает и появляется падение напряжения, т.е. проволока теряет свои сверхпроводящие свойства и демонстрирует нормальное электрическое сопротивление. Можно провести ещё несколько опытов и убедиться, что при каждой температуре существует критическое значение магнитного поля, такое, что в более слабых полях свинцовая проволока остаётся сверхпроводящей, а в более сильных полях переходит в нормальное состояние. На рис. 12-2 показано, как критическое магнитное поле зависит от температуры, изменяясь от очень малых значений вблизи Тк и достигая максимума 0,08 Тл при более низких температурах, приближающихся к абсолютному нулю (тесла – единица индукции магнитного поля. Магнитное поле Земли – примерно 5 . 10–5 Тл.)

Рис. 12-2. Наименьшие магнитные поля, разрушающие сверхпроводимость свинца при разных температурах. Меньшие поля не влияют на сверхпроводящие свойства свинца

Картина изменения критического поля в зависимости от температуры одинакова у разных сверхпроводников. Однако значение максимального критического поля Bк у всех разное (табл. 12-2). По этому параметру сверхпроводники делятся на две группы: с Bк меньше 0,1 Тл и с Bк, достигающей нескольких десятков тесла. Будем называть эти группы веществ соответственно сверхпроводниками 1-го и 2-го рода. Как мы сейчас увидим, причина различного поведения лежит в деталях реакции сверхпроводника на внешнее магнитное поле.

Таблица 12-2. Критическое магнитное поле, Тл, для некоторых сверхпроводников

Вольфрам. 0, 0001
Олово. 0, 03
Свинец. 0, 08
Сплав ниобия и титана. 12
Соединение ниобия и олова. 30
Соединение иттрия, бария, меди и кислорода . более 100 (по оценке)

Магнитное поле проникает сквозь несверхпроводящее вещество. Так, магнит притягивает железный гвоздь, даже если между ним и магнитом поместить пластину из обычного металла (рис. 12-3, а). Если же заменить пластину из нормального металла пластиной из сверхпроводника (рис. 12-3, б), магнитное поле не будет проникать сквозь неё, и железный гвоздь не будет притягиваться. Если теперь медленно приближать магнит к сверхпроводящей пластине, то, начиная с определённого расстояния между ней и магнитом, гвоздь опять начнёт к нему притягиваться (рис. 12-3, в).

Читайте также:  Реклама в календаре xiaomi

Рис. 12-3. а) Магнитное поле проходит сквозь пластину из нормального металла и притягивает гвоздь, находящийся по другую её сторону. б) Пластина из сверхпроводника не пропускает магнитное поле – гвоздь не притягивается к магниту и остаётся лежать на столе. в) Если приближать магнит к пластине, то начиная с некоторого расстояния магнитное поле становится достаточно большим, чтобы разрушить сверхпроводящее состояние, и гвоздь опять будет притягиваться

Вопрос. Какая существенная деталь пропущена на рис. 12-3?

Ответ. Сверхпроводящая пластина должна быть погружена в сосуд с жидким воздухом или жидким гелием, т.к. мы пока не знаем сверхпроводников при комнатной температуре.

Дальнейшие эксперименты показывают, что в сверхпроводник 1-го рода магнитное поле проникает скачком, как только достигает значения Bк, т.е. вещество сразу теряет сверхпроводящие свойства. На рис. 12-4, а показано, что поле меньше Bк не может проникнуть внутрь сверхпроводника. Этот эффект называется эффектом Мейсснера по имени Вальтера Мейсснера, который открыл его вместе с Р.Оксенфельдом. На рис. 12-4, б поле больше Bк – оно пронизывает весь образец, который при этом перешёл в нормальное состояние. Можно представить себе такую картину: сверхпроводник выталкивает поле наружу, пытаясь остаться в сверхпроводящем состоянии, а вытесненное поле оказывает давление, пытаясь проникнуть внутрь сверхпроводника. Это давление нарастает с увеличением поля, пока наконец сверхпроводник не прекратит сопротивление. В этот момент поле скачком проникает внутрь и разрушает сверхпроводимость.

Рис. 12-4. Сверхпроводник 1-го рода (в форме эллипсоида вращения, поскольку при другой форме образца картина не столь чёткая): а) не пропускает сквозь себя слабое поле; б) пропускает сильное поле. Переход происходит при критическом значении поля Bк, когда сверхпроводимость разрушается. S – сверхпроводящее cостояние, N – нормальное

Поведение сверхпроводников 2-го рода, так сказать, более хитрое* (рис. 12-5). В слабых полях (рис. 12-5, а) такой сверхпроводник тоже не пропускает поле внутрь. Но при некотором значении поля, много меньшем Bк для данного сверхпроводника, возникает смешанное состояние, когда поле частично проникает внутрь (рис. 12-5, б), и образец представляет собой смесь сверхпроводящих и нормальных областей. С увеличением поля доля нормальных областей растёт за счёт уменьшения доли сверхпроводящих областей. В результате по достижении Bк поле внутри уравнивается с полем вне образца (рис. 12-5, в), и весь образец переходит в нормальное состояние.

Рис. 12-5. Сверхпроводник 2-го рода (в форме эллипсода вращения): а) не пропускает внутрь слабое магнитное поле; б) поле средней величины частично проникает внутрь такого сверхпроводника; в) когда поле достигает значения Bк для данного вещества, оно полностью проникает внутрь образца, который при этом переходит в нормальное состояние. S – сверхпроводящее cостояние, М – смешанное, N – нормальное

Все сверхпроводники с большим критическим полем являются сверхпроводниками 2-го рода. Именно они чаще всего используются на практике.

Чтобы заставить ток идти по нормальному металлу, нужно приложить электрическое напряжение. В сверхпроводнике нет сопротивления, и ток может течь и в отсутствие напряжения. Например, если пустить ток по сверхпроводящему кольцу, то он будет течь в нём сколь угодно долго без затухания, т.к. сопротивления нет. Будем называть этот ток незатухающим током. Протекая по кольцу, такой ток порождает магнитное поле, т.е. создаёт магнитный момент. Этот магнитный момент, как и все другие подобные явления в природе, должен описываться законами квантовой механики. Магнитный момент квантован. Он может принимать только определённые дискретные значения. Измерения величины такого магнитного момента привели к неожиданному результату: частицы в незатухающем токе – это не электроны, движущиеся отдельно и независимо друг от друга, а электронные пары, распространяющиеся как единое целое. Эта ситуация принципиально отличается от тока в нормальном металле, свойства которого полностью совпадают с ожидаемыми в случае отдельно движущихся электронов. Ситуация напоминает ту, как если бы мы проделали опыт с кислородом и обнаружили, что результаты имеют смысл, только если газ состоит не из отдельных атомов кислорода, а из связанных пар этих атомов.

Некоторые свойства веществ в сверхпроводящем состоянии совпадают с этими же свойствами в нормальном состоянии, но есть и сильные различия. Так, плотность и кристаллическая структура не меняются. В то же время теплопроводность и удельная теплоёмкость в двух состояниях различаются сильно. Например, поведение теплопроводности прямо противоположно тому, что можно было бы ожидать на основании нашего понимания нормальных металлов. Ранее мы видели, что металл, например медь, являющийся хорошим проводником электричества, обладает и хорошей теплопроводностью. Поэтому можно ожидать, что сверхпроводник окажется и сверхтеплопроводником. Всё наоборот: теплопроводность металла в сверхпроводящем состоянии меньше, чем в нормальном. В свинце, например, теплопроводность вблизи 0 К в сверхпроводящем состоянии примерно в миллион раз меньше, чем в нормальном. Металл, являющийся электрическим сверхпроводником, одновременно является и теплоизолятором. Так как в металле тепло переносится в основном электронами, то создаётся впечатление, что, хотя электроны в сверхпроводнике переносят электрический ток без всякого сопротивления со стороны вещества, они странным образом неохотно проводят теплоту. Удельная теплоёмкость в сверхпроводящем состоянии также меньше, чем в нормальном.

Сокр. пер. с англ. А.В.БЕРКОВА
berkov@migmail.ru

_______________________________
*В сверхпроводниках 2-го рода различают два критических поля: Bк1, когда внешнее поле начинает проникать в образец, и Bк2, когда поле пронизывает весь образец целиком и в нём уже нет сверхпроводящих областей. В данной статье под Bк для сверхпроводников 2-го рода подразумевается поле Bк2. В полях Bк1 < B < Bк2 cверхпроводник 2-го рода находится в так называемом смешанном состоянии. – Прим. пер.

Ссылка на основную публикацию
Чем чистить датчик абсолютного давления
ВСЁ СВОИМИ РУКАМИ 12.06.2018 . . После покупки Шевроле Лачетти оказалось, что эта первая моя машина, на которой был установлен...
Фото авы удаленного вк
Рабочий способ который на 100 процентов поможет вам вернуть и восстановить вашу удаленную фотографию в социальной сети вконтакте. Мы постарались...
Фото внутренностей айфон 6
Шаг 1 Время обзора iPhone 6! Давайте посмотрим на некоторые технические спецификации: Процессор Apple A8 с 64-битной архитектурой Копроцессор движения...
Чем хорош увлажнитель воздуха отзывы
у нас на работе стоял, попеременно двигали каждый к себе поближе, ибо да, с ним как-то лучше, мне лично глазам...
Adblock detector